Изучая взаимодействие, мы сможем сделать несколько вещей: измерить излучение; использование излучения; защитите нас от этого. Существует два типа столкновений. Упругие или когерентные столкновения: наблюдается только уменьшение кинетической энергии. Неупругое или некогерентное: в дополнение к модификации энергетического состояния электронов или ядер.

Существенное различие между корпускулярным и электромагнитным излучением основано на том факте, что корпускулярное излучение нуждается в нескольких процессах, чтобы отказаться от всей его энергии, и электромагнит может дать всю свою энергию в едином процессе.

Частицы дают свою энергию на очень коротком расстоянии, потому что они обладают большой степенью ионизации, оставаясь в виде ядер Не. Напротив, частицы имеют массу, похожую на электрон, с которой их мощность ионизации будет ниже, и они достигнут больших расстояний или, что то же самое, их проницаемость будет больше. Электромагнитное излучение, наконец, в фотоэлектрическом процессе, излучение может потерять всю свою энергию.

Ионная пара представляет собой взаимодействие с электроном ядра, которое оставит частицу и отрицательную, будучи различной. Мощность торможения - это назначение энергии для каждой единицы поверхности. Можно указать различные типы торможения. Массовая мощность торможения: это было бы соотношение между линейной мощностью и объемом.

Когда частица находит электрон, могут иметь место три пути. Феномен поляризации: частица сильно поляризована положительно, и когда она пересекает среду, отрицательные заряды притягиваются и положительные отталкиваются. Это явление поляризации противоположно эффективному электрическому полю, создаваемому частицей, и вызывает противоречивое явление, основанное на том факте, что сила массового торможения несколько ниже в твердых телах и потому, что частицы находятся ближе друг к другу, проходя через частица через отрицательные заряды.

При более высоком давлении происходит увеличение столкновений и, следовательно, уменьшение диапазона. Связь между досягаемостью и энергией может быть достигнута. Мы также можем быть заинтересованы в объеме в других средах, для этого мы увидим связь воздуха с любой другой средой, и эта связь известна как формула Брэгга-Клемана и часть относительной силы торможения.

Частицы являются моноэнергетическими, т.е. они всегда будут иметь одну и ту же энергию, и, следовательно, диапазон будет очень схожим. Это можно утверждать, поскольку частицы выбрасываются в дискретные моноэнергетические упаковки. Для любого носителя, область действия.

К этой формуле Брэгга-Клемана она известна как модифицированная формула. Дезинтеграция заключается в превращении протона в нейтрон или наоборот. Могут быть несколько видов распада. Первое, что наблюдалось, это то, что частицы излучателя могут достигать любого значения от 0 до максимума. Это открытие, в котором говорится о принципе сохранения энергии.

Электронный захват - это процесс, хотя частицы не выбрасываются. Нейтрино в этом процессе являются моноэнергетическими. Таким образом, мы видим, что наиболее точное значение будет обусловлено использованием максимальной энергии. Кинетическая энергия частиц.

Районы радиоактивных нуклидов. Мы собираемся представить следующую трехмерную графику. Чем более неустойчивым является нуклид, тем больше его нуклеиновая масса будет сравниваться с ее изобарами. Это трехмерное представление называется массой энергетической долины. Полученная притча представляет собой устойчивость любого разреза в представлении.

Масса нуклида уменьшается по мере освобождения энергии. Эта концепция может быть применена к двум предположениям. Оба случая имеют аналогичную стабильность. Каждая частица будет иметь больше энергии. Для того, чтобы произошел распад, он должен иметь возможность переходить от одного из них к другому, который имеет две меньшие массы, чем в противном случае цепь прерывается.

Нуклидная диаграмма представляет собой представление всех элементов периодической таблицы, расположенных по строкам, которые по стрелкам говорят, с какой стороны они расщепляют нуклиды. В наименьших 4 нуклидах конфигурация нечетно-нечетная, поэтому устойчивые изоморфы не всегда четны.

1, 33 МэВ эти стрелки относятся к электромагнитному излучению. Примеры эмиссионных позитронов: в этих примерах атомное число уменьшается, поэтому линия идет справа налево. С атомными электронами Возбуждающий рентгеновский луч. Ядровое возбуждение. С ядрами отклонения или ретракции.

Ионизацию, возбуждение и образование лучей называют процессами ионизации. Когда частица проходит через окрестность ядра, происходит взаимодействие между частицей и кулоновским полем, вызванным ядром. Частица страдает от торможения, при котором теряется энергия, которая образуется при электромагнитном излучении. Это тормозное излучение называется тормозным излучением.

Частица имеет два способа получения энергии: процессами ионизации или процессом тормозного излучения; Эти два процесса неэластичны, поскольку полная энергия модифицирована. Существует еще один процесс, который будет иметь место в том случае, если ядро ​​будет возбуждено, но маловероятно, чтобы оно не принималось во внимание.

С атомными электронами: когда данная энергия ниже порога возбуждения электрона. С ядрами: поскольку у этого есть масса большая масса, чем частица, тогда будет отклонение или спад, даже обратное рассеяние. То же самое происходит с позитронами относительно частиц, но оно также страдает от процессов аннигиляции: они возникают, когда позитрон, имеющий минимальную энергию, находится в электронном столкновении и вызывает аннигиляцию излучающих позитрон фотонов. Это процесс, в котором масса теряется, становясь энергией.

Эти два фотона называются аннигиляционным излучением. Если позитрон имеет некоторую небольшую остаточную энергию, эта энергия будет переведена в электромагнитную энергию. Это происходит, когда частицы проходят через среду со скоростью, большей скорости света в этой среде. Например, когда высокоэнергетический радиоактивный источник вводится в воду, излучается голубоватое излучение, которое соответствует эрендовскому излучению.

Потеря энергии радиационными процессами находится в фотокопиях. Торможение ниже по отношению к частицам, и поэтому они будут более проникающими. Коэффициент тормозного излучения имеет более или менее стабильное значение. Например, внутреннее тормозное излучение равно.

Интенсивность тормозного излучения измеряется по формуле. Если рассматривать частицу и иметь одну и ту же массу, то. Этот закон неверен, поскольку у них есть непрерывный спектр, являющийся в действительности следующим графиком. Диапазон представляет собой максимальное расстояние на единицу длины. Эти два связаны эмпирическими формулами, взятыми из графика.

Самопоглощение - это процесс, который происходит, когда мы, например, измеряем образец, а затем берем другой слой и снова измеряем, если повторить это несколько раз, мы получим график типа. Поэтому из-за поглощения это излучение невозможно измерить правильно, за исключением области, где проводилась калибровка и в специальных пластинах. Обратное рассеяние - это процесс, с помощью которого частица возвращается практически к первоначальному предположению одним или несколькими столкновениями. Коэффициент обратного рассеяния измеряет отношение между активностью с отражателем и активностью без отражателя.

Это результат перенастройки энергии в ядре, в котором избыточная энергия испускается в виде электромагнитного излучения, такого как тормозное излучение. Это излучение связано не с частицами, а с фотонами, и его производство основано на законах Максвелла-Фарадея.

Всюду в пространстве, где имеется переменное электрическое поле, создается переменное магнитное поле с замкнутыми силовыми линиями, которые следуют закону штопора, то есть по часовой стрелке. Если в области пространства существует переменное магнитное поле, электрическое поле создается перпендикулярно предыдущему, силовые линии которого закрыты и его направление продвижения противоположно штопору.

Если мы объединим эти два закона, получим. Фотоны - это вариации магнитного и электрического полей, которые не нуждаются в поддержке. Если различные излучения упорядочены по их энергии и у нас будет электромагнитный спектр. Излучение связано с тем, что возбужденные уровни становятся фундаментальными. Существуют и другие замедленные изменения, которые называются изомерным переходом.

Есть прыжки, которые могут произойти, но фактически не происходят и называются переходами, запрещенными по энергетическим соображениям ядра. Среди запрещенных мы имеем полуингибированные, которые можно дать, но их трудно достичь, в них могут быть включены изомерные переходы.

Однако этот механизм был опровергнут, чтобы рассмотреть другие, которые состоят из способа дезактивации без необходимости создания лучей, т.е. что ядро ​​дает энергию непосредственно электрону без наличия излучения. Когда дырка остается на выходе из электрона, будет произведена перенастройка с испусканием рентгеновского излучения, которое имеет ту же энергию, что и начатый электрон.

В заключение, эмиссия не является дезинтеграцией, а скорее реакцией или взаимодействием ядра. Давайте посмотрим на некоторые схемы дезинтеграции. Поскольку это не корпускулярное излучение, оно будет иметь особые характеристики. Диапазон, представляющий интерес с энергетической точки зрения, составляет 10 КэВ и 10 МэВ.

Разница между этими двумя заключается в том, что поглощение, фотон умирает или поглощается и в процессе дисперсии фотон отвлекается с той же энергией или нет. В процессе дисперсии могут также произойти две вещи: во-первых, если энергия спадает в шоке, этот процесс называется эффектом Комптона; во-вторых, что не дает энергии, создающей упругий шок, называемый упругим процессом.

Единственный, который всегда имеет одну и ту же энергию, - это аннигиляционное излучение, равное 0, 51 МэВ. Для случая излучения мы сказали, что затухание может быть выражено как функция прямой, так как закон затухания выполняется в случае электромагнитного излучения: экспоненциальный закон затухания.